总结电位相对性和电压绝对性的原理 在一个确定的闭合电路中，各点电位的高低视所选的电位参考点的不同而变，但任意两点间的电位差（即电压）则是绝对的，它不因参考点电位的变动而改变。据此性质，我们可用一。
什么是电位 物质是由原子组成的，原子由中间带正电的原子核和外围带负电的电子组成，外围电子有脱离原子的趋势，不同的原子，其电子的脱离能力是不同的。这样一来，两种物质接触时，电子脱离能力大的物质就相当于带有正电了，另一种带有负电，在它们之间就产生了电压差，也就是电位了！电位差跟电位的意思差不多，也就是不同电位的差了。电位与电流、电压都没有直接的关系。举个例子吧：电位是指绝对电位，如同说海拔一样；电压是指两点的电位差，如同相对高度，例如珠穆郞玛峰和青蔵高原的相对高度只有四千多米，但前者的绝对高度是八千多米；电流是电压与电阻的比值，电压一定，电阻小时，电流就大啊！
球体上自然电位异常 以自然极化球体的电场为例，讨论电子导电矿体自然电场的特征有一定的代表意义。设在均匀充满全空间的电阻率为ρ1的介质里，有一个电阻率为ρ2、半径为r0的球体。当球体被均匀极化时，球体表面形成不均匀的(异常)双电层，其电位差(近似看作是偶电层的电位跃变值)Δε随极化方向的坐标呈线性变化。ΔU0为球体表面电位跃变的极大值，即极化轴与球体表面两交点的电位跃变值，θ为极化轴与球心到M点方向间的夹角(图2.2.8)。图2.2.8 均匀极化球体表面上电位跃变的分布均匀极化球体内，外电位U的分布以极化轴为对称轴，与方位角φ无关，故满足如下形式球坐标系的拉普斯方程电法勘探应用分离变量法解此方程，可得电位的一般解为电法勘探式中：Pn为n阶勒让德多项式。考虑到当r→时，球外电位U(1)→0；当r→0，球内电位U(2)→0，可将球内、外电位写成如下形式：电法勘探式中：An和Bn为待定系数。利用球面上的下述条件：1)球面两侧电位跃变，即r=r0时Δε=U(2)-U(1)=ΔU0cosθ2)球面两侧电流密度法向量连续，即r=r0时电法勘探可解得电法勘探其余系数全为零。将式(2.2.3)代入式(2.2.2)，便得全空间条件下均匀极化球体内、外的电位表示式。由于是在地表测量，只要列。
