中子散射的中子散射谱仪 早在20世纪30年代人们就用X 射线研究过冰的晶体结构，但只肯定了冰的晶体为六角结构，氧原子占据四面体的中心及三个顶角位置，而没有看清氢在哪里。于是只能给出四种可能的结构模型，对氢的位置作了四种可能的猜测。1949年，Wollan等利用粉末中子衍射测量了重冰的晶体结构。实验表明，在X 射线给出的四种模型中，中子衍射结果支持著名化学家Pauling 提出的半氢(half hydrogen)模型。按照这个模型，氢原子位置并不固定，一半时间靠近一个氧原子，另一半时间靠近另一个氧原子。1953年，Peterson等利用单晶中子衍射对重冰的晶体结构再次进行测量，证实了Wollan等的结论是正确的。中子的磁散射可以向我们提供磁结构的知识。1983年，日本和美国研制出磁能积高达360 J/m 的优质永磁合金Nd-Fe-B，在这种新材料的化学分子式Nd2Fe14 B还不知道的情况下，人们就用中子衍射定出了它的结构和磁结构，阐明了它的作用机理。中子散射技术把我们对磁现象的观察由宏观层面推到了微观层面，它对近代磁学理论的发展和磁性材料的研发都起到了很重要的作用。第二类超导材料的磁通晶格间距大约在100nm左右，所以利用长波中子小角衍射可以直接观察磁通晶格。图为P2+在50mT场强(沿c轴方向)和1.5K温度条件下用。
中子的弹性散射是什么？ 弹性散射是中子与原子核作用的最简单形式，也是中子通过物质时能量损失的重要方式。中子源发射的高能中子，在最初极短的时间里，经过一二次非弹性散射损失了大部分能量。此后，中子已没有足够的能量再同原子核发生非弹性散射，只能通过弹性散射而继续减速并损失能量。弹性散射是指中子与原子核碰撞后，它们的总动能不变，中子损失的能量全部转变为反冲核的动能，而反冲核仍然处于基态。中子和原子核发生弹性散射时，反应前后动能守恒。其核反应如下式：式中 E1—碰撞前的中子动能；E2—碰撞后的中子动能；m—中子质量；M—靶核质量；M1—碰撞前靶核质量；M2—碰撞后靶核质量。由式（1-1-5）看出，中子碰撞后的动能E2随散射角θ而变。当θ＝0时，E2＝E1即中子动能没有损失。当θ＝180°时，即对头碰撞情况，中子的动能损失最大。这时，E2/E1＝（M－m）2/（M＋m）2令式中 A—靶核的质量数；α—表征质量数为A的核素使中子慢化的能力。引入α参量之后得到：因此，在一般情况下，一次碰撞以后，中子的动能应处于αE1和E1之间，即：例如，对氢核来说，A＝1，因而α＝0，于是有E2＝0、ΔEmax＝E1。这就是说，中子与氢核发生正碰撞时，中子就失去全部动能。对碳来说，A。
小角散射和小角中子散射分别适用于什么情况 主要区别是什么 小角散射？你应该说的是小角X射线散射吧，散射粒子是X射线光子，散射图像与试样内部密度起伏有关，而小角中子。
