一左旋圆偏振光以50度的角入射到空气——玻璃界面上，试求反射光和透射光的偏振态 将左旋圆偏振光分解为两个正交的拥有相位差π/2的两个线偏振光（偏振方向最好选择一个垂直于入射面，另一个平行于入射面），分别对这两个线偏振光运用菲涅公式，算出透射反射光的振幅，将反射光的半波损失记为相位π的突.
具有相同频率和振幅的两个波的干涉的合成电场矢量表示？ 概念（1）将要描述的电磁波的磁场的方向上，然后被引入到的偏振的偏振波偏振概念的空间的变化是固定的，通常会随着时间的推移是电场的导轨航天强度矢量端点描述的电磁波的偏振方向，也被称为偏振波的极化波的显示点。先前描述的均匀的平面电磁波的电场程度矢量端点的变化在空间中沿直线，绘图轨迹是一条直线，这样的波被称为线性极化波。均匀平面波的传播一般电场强度矢量沿z轴方向的两个组成部分，应书面表达KZYX KZ MyxyxyxEyExEyExEyExjj中00E）E^E^（E）^（^+（5-4-1）由两部分组成，瞬时值COSCOS米米YYYXXXkztEEkztEEωΩ（5-4-2）矢量E的端点向量轨迹随着时间的推移并不一定是直线，可能有一个椭圆形的形圆形的，不一定是线性极化极化，以改变电磁波的正弦的波极化线偏振光，可分为三个圆形偏振和椭圆偏振。（2）（1）平面的线性偏振的电磁波极化相位差（相同相位）或相位差？180（RP），并将所得的电场矢量是直杆首先讨论两个组件电场是不一样的阶段，yxkztkztΩΩ+，0=：电磁波矢量YX模量合成）的电场的强度，余弦（0/>；M米22ω+kztEEEEEyxyx（5-4-3）电场强度矢量X轴正角正切值θmtan中等θ不变的（5-4-4）θ恒定，即。
锥光镜下的晶体光学性质 前文介绍了利用近于平行的入射光波，在正交偏光镜间测定一些晶体光学性质。还有一些重要的晶体光学性质，如晶体的轴性、光性符号、光轴角大小及晶体切面的准确方位等问题尚未解决。本节正是解决这些问题。一、锥光镜的装置及光学特点在正交偏光镜(pP⊥AA)的基础上，于下偏光镜之上，载物台之下，加上一个聚光镜，并把聚光镜升到最高位置，换用高倍物镜，推入勃氏镜或去掉目镜(图3-9-1)，便完成了锥光装置。加入聚光镜的作用是使透出下偏光平行偏光束变成锥形偏光束(图3-9-2)，光波都是倾斜射入非均质体宝石，而且愈外倾斜角度愈大，而在矿片中所经历的距离愈靠外愈长。锥形偏光束中的偏光，不管如何倾斜，其振动面仍与下偏光镜振动面平行，即在非均质体宝石平面上的投影方向总是与PP方向平行。非均质体宝石光学性质随方向而异，垂直不同方向入射光的非均质体宝石光率体切面不同，其长，短半径在非均质体宝石的方位不完全相同，它们与上、下偏光镜振动面方向AA、PP之间的关系也不完全相同。许多不同方向入射光波同时通过非均质体宝石后，到达上偏光镜所发生的消光与干涉效应也各不相同。因此，锥光镜下观察到的，应当是各个不同方向入射光通过非均质体宝石后所产生的。
