动量矩定理 AB物体2113和圆盘分开计算A、B动量矩5261=m1vr圆盘动知量矩=1/2mr^2ω方向相同，4102相加即可。（2）相当于平面投1653影上，一根均质杆，长度2lsinθ道，质量m两端质点m1，计算方法同上，杆动量矩=1/3m(lsinθ)^2*ω
质心运动定理指什么？ 定义：由质点系动量定理表示各质点的位置.质量中心，指物质系统上被认为质量集中于此的一个假想点简称 质心.表示质心的位置矢量，表示质心坐标，是质点系质量分布的平均坐标，即：以质量为权的平均坐标.质点系质量与质.
质心运动定理和动量定理在解题上有什么区别 质心运动解题会带来方便，有时用相对质心静止的参考系会进一不简化过程。（可以试着分析弹性碰撞等）动量定理显然试用范围更广。
质心运动定理与 质心运动守恒的条件 质心运动定理 质心运动定理是质点系动量定理的另一种形式，可由质点系动量定理直接导出.即将P＝Mvc 代入质点系动量定理 dP/dt＝∑F e，得：M d vc/dt＝∑F e 或 M ac＝∑F e—称为质心运动定理.(∵ac＝d.
介绍一下质心运动定理 质心运动定理2113质心运动定理是质点系5261动量定理的另一4102种形式，可由质点系动量定理直接导出1653。即将P＝Mvc 代入质点系动量定理 dP/dt＝∑F e，得：M d vc/dt＝∑F e或 M ac＝∑F e—称为质心运动定理。(∵ac＝d vc/dt)即：质点系的质量M 与质心加速度 ac 的乘积等于作用于质点系所有外力的矢量和(外力主矢量)。可见：只有外力才能改变质点系质心的运动。质心运动定理在直角坐标系上投影形式：2、质心运动守恒定律（1）若∑F e≡0，则ac＝0，vc＝常矢量即当外力系主矢量等于零时，质心的加速度等于零，质心保持静止或作匀速直线运动。（2）若∑Fxe≡0，则acx＝0，vcx＝常量即当外力系在某轴上投影的代数和等于零时，质心的加速度在该轴上投影为零，质心沿该轴方向保持静止或匀速运动。这两种情况称为质心运动守恒。质心运动定理经常用来求约束反力。
质点系动量定理的导数形式和积分形式能不能在自然轴上投影？质点系动量定理的导数形式和积分形式能不能在自然轴上投影？书上答案有的是导数可以，有的是都不能。。
运用质心运动定理和动量定理解题研究
动量定理的积分形式的动量定理 积分形式的动量定理积分式（1），并用p1，和p2，分别表示质点系在时间t1和t2的总动量，则有：，（2），式中为时间间隔t2－t1内作用于第i个质点上的外力的冲量。上式是用积分形式表示的动量定理，它表明：在某力学过程的时间间隔内，质点系总动量的改变，等于在同一时间间隔内作用于质点系所有外力的冲量的矢量和。由于动量定理和质心运动定理是可以相互推导的，所以这两定理在本质上是一致的。在研究刚体或刚体系统的运动时，由于质心坐标容易确定，用质心运动定理比较方便；但在研究流体运动时，由于质心的坐标难以确定，用动量定理比较适宜。质点是质点系的一个特殊情况，故动量定里也适用于一个质点。
动量定理的微分形式的动量定理 微分形式的动量定理 若质点系的总质量为M，质心速度为，则它的总动量为。上式二边对时间求导数，并利用质心运动定理得：，（1），式中为作用在质点系上所有外力的矢量和。式（1）就是用微分形式表示的动鱼定理，它表明：质点系的总动量对时间的变化率等于质点系所受外力的矢量和。可以看出，质点系总动量的变化仅与外力有关，并不受质点系中各质点相互作用的内力的影响。
大学物理质心运动定理 这种问题不必算了，直接给出结论就可以啦！系统所受合外力为0，故系统质心速度大小不变！动量守恒！系统的质心速度=mv/(m+2m)=v/3
