一无限长的载流圆柱体，半径为R，电流I均匀的通过其横截面，求其内外的磁场分布 内部距中心r处磁场强度是Ir/(2πR^2)，外部距中心r处磁场强度是I/〔2πr 〕.导体内外的磁场强度都与磁化电流成正比，在导体内，中心处为零，离中心越近，磁场越小，越靠近外壁磁场越大.而在导体外，离导体中心距离越大，磁场就越小.在导体表面磁场强度为最大。
半径为R的无限长直薄壁导体圆筒，表面上均匀带电。求离筒轴远r处的场强，以及该处对筒面的电势。 利用高斯定理及对称性可求
将半径为R的无限长导体薄壁管(厚度忽略)沿轴向割去一宽度为h(h 根据对称性把整个圆柱管，沿轴向分割成若干个线元电流，以轴线对称的一对线电流，各自在轴线处的B等大反向(右手定则判断)，相互抵消.
将半径为R的无限长导体薄壁管沿轴向割去一宽度为d 割去2113的那段对应的电流I=hi假设补上那么5261一段电流后，由于对称，管轴4102线上磁感应强度为0所以割去这一1653段，就相当于加上一个大小为I，但反方向的电流。所以管轴线上磁感应强度的大小就是上述的-I电流产生的磁感应强度应用安培环路定律就知道磁感应强度
半径为R的无限长直薄壁导体圆筒，表面上均匀带电，每单位长度的电荷为拉姆大(拉姆大是个符号，是读做拉。 拉姆大…呵呵挺好玩.你说的每单位长度的电荷为拉姆大是指电荷线密度吗？如果是面密度的话，应该更合适.做一个圆柱状高斯面，与轴线同轴，半径为r（r>；R，至于r
如图所示，一个半径为R的无限长半圆柱面导体，沿长度方向的电流I在柱面上均匀分布。求半圆柱面轴线OO 1、解：该半圆柱2113面的截面为半圆，设其直径为x轴，垂直5261x轴为y轴。由对称分析知，y方向4102上B=0，取宽为dL的线微元1653，计算该无限长线微元在中心沿x方向的dB，然专后积分得B，F=BI，注属意大小和方向。2、如图：
一半径为R的无限长直圆筒，表面均匀带电，电荷面密度为a，若圆筒绕其轴线匀速旋转，角速度为w， 这个其实可以理2113解成螺5261线圈！只是他的线4102很细就能理解1653成一个长直圆筒了！首先求圆回筒上的面电流答密度，i=2πRσw/2π(这里的2πRσ是为了求面电荷密度，旋转时相当于电流是：i=qω/(2π)=2πRLσω/(2π))，这里求的i相当于螺线圈中的一个线圈上的电流，然后就和求螺线管内的B 的方法一样！
磁感应强度问题 都很简单，第一个旋转起来后就是一个长直螺线管，内部磁场为μnI=μNI/L=μ（2*PI*R*L*σ/（2PI/ω））/L=μ Rσω第二个更为常规一些，外部简单，2*PI*r*B=μ0I，所以B=μ0I/（2PIr）内部，2*PI*r*B=μ0I‘，其中，I'/I=PI*.
