地震子波提取的好坏直接影响波阻抗反演的质量（图5.6）。首先利用理论子波做合成记录，将此合成记录与地震资料进行相关对比，修改时深关系，然后利用修改后的井的时深关系结合地震资料提取新的子波，再利用新的子波重新去修正井的时深关系。如此反复，直到得到相位振幅谱变化稳定的子波，同时得到与地震资料相关性最好的合成记录。为了得到一个好的子波，需要注意以下几个问题。图5.6 过铁4井的地震子波5.3.4.1 测井曲线的编辑子波的质量直接受测井曲线与地震匹配关系好坏的影响，因此子波的提取与测井曲线的编辑是相辅相成的，只有将二者不断迭代才能得到一个好的子波。测井曲线的编辑包括去野值、环境校正、曲线的时移、拉伸和压缩；子波的修改包括修改子波的长度、起跳时间、频带宽度等等（见图5.5）。判别的准则是使合成地震道与原始地震道吻合程度最高。井曲线编辑过程中，尽量不要对井曲线进行拉伸和压缩。拉伸和压缩会改变其相对时深关系，使合成记录与地震的对比变得不可靠，增加了储层预测的多解性。5.3.4.2 子波的波形一个好的子波应该波形稳定，能量主要集中在子波中央的主瓣上，并且向两边的旁瓣迅速衰减。如果提取的子波没有主瓣，能量集中在两头，。
地震子波的定义？ 地震子波的振幅谱是光滑是指同一震幅持久且变化极小。地震子波是地震记录褶积模型的一个分量，通常指由2至3个或多个相位组成的地震脉冲，确切地说，地震子波就是地震能量由震源通过复杂的地下路径传播到接收器所记录下来的质点运动速度（陆上检波器）或压力（海上检波器）的远场时间域响应。一个子波可以由它的振幅谱和相位谱来定义，相位谱的类型可以是零相位、常数相位、最小相位、混合相位等；对零相位和常数相位子波而言，可简单将其看作是一系列不同振幅和频率的正弦波的集合，所有的正弦波都是零相位或常数相位的（如90°）；在频率域中，子波提取问题由两部分组成：确定振幅谱和相位谱，确定相位谱更加困难，并且是反演中误差的主要来源。
地震子波的介绍 地震子波是一段具有确定的起始时间、能量有限且有一定延续长度的信号，它是地震记录中的基本单元。一般认为，地震震源激发时所产生的地震波仅是一个延续时间极短的尖脉冲，随着尖脉冲在粘弹性介质中传播，尖脉冲的高频成分很快衰减，波形随之增长，便形成了地震子波，一个地震子波一般有2至3个相位的延续长度，大约有90ms左右，然后以地震子波的形式在地下传播。1953年N.Ricker第一次提出地震子波的概念，他研究了地震子波的传播形式和规律，指出了它对地震记录分辨率的控制作用。地震子波是地震勘探中一个非常关键的问题，在正演问题中，需要通过波动方程或褶积模型结合地震子波来形成正演模拟地震数据，在反演和反褶积问题中，也需要通过地震道提取一个的子波，不同的子波往往对反演结果会有不同的影响。一个子波可以由它的振幅谱和相位谱来定义，相位谱的类型可以是零相位、常数相位、最小相位、混合相位等；对零相位和常数相位子波而言，可简单将其看作是一系列不同振幅和频率的正弦波的集合，所有的正弦波都是零相位或常数相位的（如90°）；在频率域中，子波提取问题由两部分组成：确定振幅谱和相位谱，确定相位谱更加困难，并且是反演中误差的主要来源。
地震子波的动力学参数 由震源激发，经地下传播并被人们在地面或井中接收到的地震波通常是一个有一定长度的脉冲振动，在地球物理中称为地震子波。它是具有两个特征的信号：有确定的起始时间，能量有限、在很短时间内衰减消失。其基本属性是振动的非周期性。因此，它的动力学参数应有别于描述周期振动的振幅、频率、相位等参数，虽然也沿用这些术语，但除了振幅及相位的定义相同外，其余的要冠以“主”字，例如主频率、主周期、主波长等；而且，由于非周期振动是许多周期振动叠合而成，还需用振幅谱、相位谱等概念来描述。1.地震波的频谱根据傅里叶变换理论，任何一个非周期的脉冲振动g(t)都可以用傅里叶积分写成如下形式地震勘探式中：t为时间，f为频率；G(f)为频谱，一般为复变函数；j为虚数。式(1-56)是表示一个非周期振动g(t)与周期性简谐振动之间的关系，它的物理意义是：任何一个非周期振动g(t)是由无限多个不同频率、不同振幅的简谐振动G(f)exp(j2πft)之和构成。每一个频率的简谐振动的振幅和初相位由复变函数G(f)决定，G(f)可以写成地震勘探其中A(f)、(f)都是实变函数。A(f)表示每个简谐振动分量的振幅，称为振幅谱；φ(f)表示每个简谐振动分量的初相位，称为相位谱。于是式(1-55)。
在菲涅耳半波带法中…为什么子波的振幅正比于窄带的宽度dx
怎样利用普通光源获得相干光？ 1.分波阵面法在光源发出的同一波面上取两部分作为新的光源。由于他们位于同一波面上，具有相同的频率、振动方向和初相位，满足相干条件，为相干光。分波阵面法-2。.
