振幅反射比与振幅透射比曲线 什么是光的反射系数?

球面波的反射、透射及折射形成 对某一平面波而言，是以恒定的α角入射到界面，而球面波入射到平直界面时，入射角α是变化的，因此可将平面波看作球面波中某一入射角的情况，或者可将球面波入射看作不同入射角的平面波情况。首先讨论球面波入射时的折射波形成及传播特点，然后讨论反射及透射波振幅系数随入射角α变化的规律。1.4.3.1 折射波的形成及传播特点当球面波入射到界面时，入射角α在0°～90°变化，由斯奈尔定理地震勘探原理、方法及解释在VP1的条件下，透射角β1随入射角α的增加而增加，随着α的变化，β1会出现以下3种情况：1)当α=iPP，有则有地震勘探原理、方法及解释这时透射波在W2介质中沿界面滑行，波前面垂直界面R，没有透射波在W2介质中向下传播，称这种现象为全反射，角度iPP称为临界角。2)当α时，β1属正常透射情况。3)当α＞iPP时，sinβ1＞1(或β1＞数学上不成立，但可由地震勘探原理、方法及解释给以变换，然后再将该关系代入透射P波位移矢量UP12，便可得UP12=a·BPPe？kzmei(ωt-kxsinβ1)d(1.4-13)由于cosβ1为虚数，故BPP也应为复数，即可写成BPP=｜BPP｜eiφ(1.4-14)得地震勘探原理、方法及解释式中：分析(1.4-15)式，可得以下结论：1)振幅项中。（一）研究地震波振幅的意义 地震波的振幅是地震波的动力学性质之一，研究地震波振幅在地震勘探中具有极重要的意义。在进行地震勘探的野外工作时，首先就要考虑采用何种。meige综合症 我患了meige综合症该怎么办 我患了meige综合症该怎么办 病情描述（主要症状本人自1998年生小孩以后，因孩子多病难带，心情焦虑而郁闷，便开始出现严重的睡眠障碍，睡眠障碍和恶劣情绪互为因果，重复出现，一。什么是光的反射系数？ 反射系数（reflection coefficient）是指光（入射光）投向物体时，其表面反射光的强度与入射光的强度之比值。反射系数受入射光的投射角度、强度、波长、物体表面材料的性质以及反射光的测量角度等因素影响。1931年英国帝国化学工业公司（ICI）规定，在入射光的投射角度为45度的情况下，用入射光的强度与此时测得的垂直于客体表面的反射光的强度之比得到的系数值，称为扩散反射系数。一般来讲，在颜色系列中，黑色的反射系数较小，为0.03；白色的反射系数较大，为0.8。扩展资料：e69da5e887aae79fa5e9819331333431356132反射系数与透射系数(reflection/transmission coefficient)当电磁波由一个磁导率为μ1、介电常数为ε1的均匀介质，进入另一个具有磁导率为μ2、介电常数为ε2的均匀介质时，一部分电磁波在界面上被反射回来，另一分电磁波则透射过去。反射波与透射波的振幅同入射波振幅之比，分别称之为反射系数与透射系数。斜入射的情况下，利用光学的反射和折射公式极为方便。但是，在平面波对平面边界垂直人射的情况下，例如在传输线、波导及某些自由波的情形，波阻抗和特性阻抗的概念是有用的。参考资料来源：-反射系数平面波的反射和透射 平面波投射到两种不同均匀介质分界面时，波的传播方向和能量都会发生改变。本节首先讨论传播方向上的变化规律，再讨论波的能量变化规律。（一）斯奈尔定理同光线在非均匀介质中的传播一样，当弹性波遇到两种不同均匀介质之间的分界面时，也即遇到具有弹性突变的弹性分界面时，弹性波要在此分界面上产生反射和透射。首先从平面波出发，分析反射波和透射波的运行路径。假设整个弹性空间由弹性分界面R分成两部分，如图1-4-1所示。波在上半空间W1 的传播速度为v1，而在下半空间W2 为v2。如果介质W1 中有一平面波前AB向分界面R以某一角度α投射，当波前面AB到达界面R上A′点时，根据惠更斯原理可以将界面上A′点看成一个新震源，由该点产生一个新的扰动向四周介质传播。当波前上B′点经过Δt时间传播到界面R上的Q点时，由A′点新震源发出的新扰动在W1 介质中亦已经按速度v1 传播了Δt时间，且在W2 介质中亦已按速度v2 传播了Δt时间，于是可以以A′点为圆心，以r1＝v1Δt为半径在W1 介质内画圆弧，而以r2＝v2Δt为半径在W2 介质内画圆弧，从Q点作这两个圆弧的切线，分别相切于S点和T点（见图1-4-1）。QS和QT就是当波前A′B′投射到R界面时产生的两个通过Q点的新波前，。干涉的多光束干涉 对于入射光照射到平行平面板产生振幅分割等倾干涉的情形，由于从下表面反射的光还存在被上表面再次反射的可能，从而会有第三束透射光从上表面出射并与前两束光发生干涉。以此类推，如果平行平面板对电磁波的损耗可以忽略（介质对电磁波没有吸收或散射），理论上会有无穷多束光从上表面出射，并且这些光彼此都是相干光。设平行平面板的折射率为，厚度为，入射的单色光倾角为，折射角为，则根据前面结论，相邻反射光或透射光之间的光程差为，对应相位差为。如果要计算多束反射光或透射光的干涉，还需要计算这些光场的电场强度的矢量和（若用复振幅表示则为代数和）。对于平行平面板的上表面和下表面，都有特定的反射率（反射波振幅与入射波振幅之比）和透射率（透射波振幅与入射波振幅之比），这里设上表面（从周围介质进入板内）的反射率和透射率分别为、，下表面（从板内进入周围介质）的反射率和透射率分别为、。若入射波在入射点A1的复振幅为，则从上表面反射出的各光束的复振幅依次为而忽略第一条透射波在平行平面板中传播产生的相移（因为它是一个在所有透射波中都会出现的常数），从下表面透射出的各光束的复振幅依次为对所有反射光的复振幅求和，这是一个。知道发射机的入射和反射功率，求驻波比的计算方法。 驻波比全称为电压驻波比，又名VSWR和SWR，为英文Voltage Standing Wave Ratio的简写。在入射波和反射波相位相同的地方，电压振幅相加为最大电压振幅Vmax，形成波腹；在入射波和反射波相位相反的地方电压振幅相减为最小电压振幅Vmin，形成波节。其它各点的振幅值则介于波腹与波节之间。这种合成波称为行驻波。驻波比是驻波波腹处的声压幅值Vmax与波节处的声压Vmin幅值之比。在驻波管法中，测得驻波比，就可以求出吸声材料的声反射系数和吸声系数。在无线电通信中，天线与馈线的阻抗不匹配或天线与发射机的阻抗不匹配，高频能量就会产生反射折回，并与前进的部分干扰汇合发生驻波。为了表征和测量天线系统中的驻波特性，也就是天线中正向波与反射波的情况，人们建立了“驻波比”这一概念，SWR=R/r=(1+|K|)/(1-|K|)反射系数K=(R-r)/(R+r)(K为负值时表明相位相反)式中R和r分别是输出阻抗和输入阻抗。当两个阻抗数值一样时，即达到完全匹配，反射系数K等于0，驻波比为1。这是一种理想的状况，实际上总存在反射，所以驻波比总是大于1的。射频系统阻抗匹配。特别要注意使电压驻波比达到一定要求，因为在宽带运用时频率范围很广，驻波比会随着频率而变，应使阻抗在宽范围。

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