大气层散射的瑞利散射 英国科学家J·W·斯特拉特（1842～1919），在1871年提出他发现的散射原理，部分解释了这个原因，他后来改名J·W·斯特拉特·瑞利[Rayleigh]，于是把他发现的原理就定名瑞利散射[Rayleigh Scattering]。瑞利散射的含义是：对于那些不是“圆球形状”的微粒物质，而且微粒尺度极小，比大多数光的波长小很多的条件下，比如：水分子（H2O）、氧气分子（O2）、二氧化碳气体分子（CO2）等等，它们都是几个圆球组合而成，它们的不规则形状，导致散射光的强度，与反射出去的光波波长[λ]的四次方，成反比关系。这个理论解释了，大气空气出现蓝颜色，是因为微小颗粒，能够把投射在它们上的所有光线挑拣后反射，反射最强烈的是波长较短的“近蓝色光”和蓝色光，远远多于长波光线（例如：红色光）。人类肉眼看到的就是：散射出的蓝色光。但是，瑞利的理论，没有解释天空深蓝颜色的形成原因。当时，普遍认为，空气分子很稀薄，不可能反射均匀的蓝光，空气是透明的，如果能这样反射，地面上看什么都应该是蓝的。由于瑞利散射的强度与波长四次方成反比，所以太阳光谱中紫光的散射比红光强得多，这就造成大气的散射光谱（散射光能量按波长的分布）对于入射的太阳光谱而言，向短波方向。
什么是瑞利散射及其主要特点是什么？ Rayleigh散射是指散射粒子线度比波长小得多的粒子对光波的散射。其主要特点有：1、散射光强与入射波长的四次方成反比；2、散射光强随观察方向而变，在不同的观察方向上，散射光强不同；3、散射光具有偏振性，其偏振程度决定于散射光与耦极矩方向的夹角。瑞利散射规律使用于微粒线度在十分之一个波长以下的极小微粒。
瑞利散射原理？
瑞利的瑞利散射 入射光在线度小于光波长的微粒上散射后散射光和入射光波长相同的现象。由英国物理学家瑞利提出而得名。瑞利，十九世纪最著名的物理学家之一，1842年11月12日出生于英国的莫尔登。据说，瑞利刚开始上学时并不用功，他虽然人很聪明，可却十分贪玩，学习成绩一直平平。10岁那年曾连续两次逃学，为此，他的爸爸妈妈很替他着急，为了孩子的前途，他们决定迁居伦敦。环境的改变，对瑞利的成长起到了良好的作用。另外，瑞利的父母还特地为他聘了一名家庭女教师，从此瑞利一改以前贪玩的习性，一心埋进书本中。瑞利对物理学曾出了很大的贡献，他在声学、波的理论、光学、光的散射、电力学、电磁学、水力学、液体流动理论方面都做出了不可磨灭的贡献，1904年，他因和拉姆塞同时发现了惰性元素氩（Ar）而荣获了该年度的诺贝尔物理学奖。1871年，瑞利在经过反复研究，反复计算的基础上，提出了著名的瑞利散射公式，当光线入射到不均匀的介质中，如乳状液、胶体溶液等，介质就因折射率不均匀而产生散射光。瑞利研究表明，即使均匀介质，由于介质中分子质点不停的热运动，破坏了分子间固定的位置关系，从而也产生一种分子散射，这就是瑞利散射。瑞利经过计算认为，分子散射光的。
散射的瑞利散射 科技名2113词定义中文名称：5261瑞利散射英文名称：Rayleigh scattering 其他名称：分4102子散射定义1：尺度远小于1653入射光波长的粒子所产生的散射现象。根据英国物理学家瑞利(Lord John William Rayleigh，1842—1919)研究指出，分子散射强度与入射光的波长四次方成反比，且各方向的散射光强度是不一样的。应用学科：大气科学（一级学科）；大气物理学（二级学科）。定义2：在介质中传播的光波，由于材料的原子或分子结构随距离变化而引起的散射。应用学科：通信科技（一级学科）；通信原理与基本技术（二级学科）。瑞利，十九世纪最著名的物理学家之一，1842年11月12日出生于英国的莫尔登。据说，瑞利刚开始上学时并不用功，他虽然人很聪明，可却十分贪玩，学习成绩一直平平。10岁那年曾连续两次逃学，为此，他的爸爸妈妈很替他着急，为了孩子的前途，他们决定迁居伦敦。环境的改变，对瑞利的成长起到了良好的作用。另外，瑞利的父母还特地为他聘了一名家庭女教师，从此瑞利一改以前贪玩的习性，一心埋进书本中。瑞利对物理学做出了很大的贡献，他在声学、波的理论、光学、光的散射、电力学、电磁学、水力学、液体流动理论方面都做出了不可磨灭的贡献，1904年，。
光的散射的瑞利散射定律 散射光的波长与入2113射光相同，而其强度与波长λ52614成反比的散射4102，称瑞利散1653射定律，由瑞利于1871年提出。此定律成立的条件是散射微粒的线度小于波长。若入射光为自然光，不同方向散射光的强度正比于1+cos2θ，θ为散射光与入射光间的夹角，称散射角。θ=0或π时散射光仍为自然光；θ=π/2时散射光为线偏振光；在其他方向上则为部分偏振光。根据瑞利散射定律可解释天空的蔚蓝色和夕阳的橙红色。当散射微粒的线度大于波长时，瑞利散射定律不再成立，散射光强度与微粒的大小和形状有复杂的关系。G.米和P.德拜分别于1908年和1909年以球形粒子为模型详细计算3对电磁波的散射。米氏散射理论表明，当球形粒子的半径aλ/－2π时散射光强遵守瑞利定律，a较大时散射光强与波长的关系不再明显。用白光照射由大颗粒组成的物质时（如天空的云层等），散射光仍为白色。气体液化时，在临界状态附近由密度涨落引起的不均匀区域的线度比波长要大，所产生的强烈散射使原来透明的物质变混浊，称为临界乳光。
简述瑞利散射与拉曼散射的区别 瑞2113利和拉曼放在一起，分子5261的固有振动频率为V1，在频率4102为V0的入射光作用下，V0与V1两种频率的耦1653合产生了V0、V0+V1和V0-V1三种频率的散射光。频率为V0的散射光即瑞利散射光，后两种散射光对应拉曼散射光，从量子理论来讲，他们都是入射光子和内层电子作用，电子吸收光子能量从低能级跃迁到高能级，同时释放出一个散射光子，能量不变的是瑞利线，变化的就是拉曼线。个人理解，仅供参考！
瑞利散射和米散射之区别 以光和粒子的尺寸2113区分米氏散射和瑞利散5261射。按粒子同入射4102波波长（λ）的相对大小不同，1653可以采用不同的处理方法：当粒子尺度比波长小得多时，可采用比较简单的瑞利散射公式；当粒子尺度与波长可相比拟时，要采用较复杂的米散射公式；当粒子尺度比波长大得多时，则用几何光学处理。把粒子尺度和波长的比例设为x，以如下公式作为判别标准：r是粒子半径；λ是波长；当x时，用瑞利散射处理；当x≥1时，用米氏散射处理。
