关于反射波相位突变问题 大学物理课本上有介绍，光从光疏介质在光密 这道题2113要考虑到半波损失。5261还要解释一下所谓的相位差和光程差4102：光程差很好说，就是nd之差。1653n代表折射率，d代表几何路程。就是光在介质中用的时间乘以光在真空中速度，不是光在介质中的速度哦！那么相位差，就是在1个周期内的光程差。“半波损失\"，就是当光从折射率小的光疏介质射向折射率大的光密介质时，在入射点，反射光相对于入射光有相位突变π，即在入射点反射光与入射光的相位差为π，由于相位差π与光程差λ/2相对应，它相当于反射光多走了半个波长λ/2的光程，故这种相位突变π的现象叫做半波损失。光在经过增透层的第一个表面时，一部分反射，一部分透射；透射光在经过第二个表面时又要反射一部分，此反射的部分在透射第一个表面与原先的反射光相抵消。这要求反射光与透射光有（2k+1）π，k=0，1，2…的位相差透射光要比反射光多走2d的路程，所以其光程差为（2Nd+λ/2）-λ/2，解释下课本上的答案，就是说每有一个半波损失，就相当于光程多走了λ/2。前面括号里的就是第二次的反射光。后面的λ/2是第一次反射的反射光要使绿光在垂直入射时反射光完全抵消，有2Nd=（2k+1）λ/2λ=4Nd/（2k+1），k=0，1，2…如果取k=0，那么λ=4Nd。不懂。
一个右旋圆偏振光在50度角下入射到空气-玻璃界面(n=1.5)，反射波为？ 将左旋圆偏振光分解为两个正交的拥有相位差π/2的两个线偏振光（偏振方向最好选择一个垂直于入射面，另一个平行于入射面），分别对这两个线偏振光运用菲涅公式，算出透射反射光的振幅，将反射光的半波损失记为相位π的突变，相位差加π，然后再次带入偏振态公式，计算，得出新的偏振态，定性估计反射光是右旋椭圆偏振（因为有半波损失），透射光是左旋椭圆偏振。（若50°是布鲁斯特角，反射光一定是线偏振，透射光一定是左旋椭圆偏振！复制的，勿喷，理解意思再自己做咯
光疏到光密为何有半波损失 由于光有偏振，一束光入射2113到介质时可分解5261成正交的两个4102片振分量。而这两个分量的反射和透射1653性质都不相同。由菲涅尔公式知道不管入射角取何值，t光（透射光）的两个分量都是取正值，说明说明光通过界面时，透射光不发生相位改变。对于反射光波，应分为从光疏入光密和从光密入光疏两种，同时要注意布儒斯特角与入射角的关系。从光疏入光密时反射波中的s分量（即垂直分量）在界面上发生了180度的相位变化。对p分量（即平行分量）在角度小于布儒斯特角时取正值，这时相位变化为零，大于布儒斯特角时p分量为负，即p分量有180度的相位变化。所以从光疏入光密，且入射角大于布儒斯特角时才会在反射光中有半波损失。
球面波的反射、透射以及首波的形成 以上都是从平面波理论出发讨论问题，实际上平面波既是一种近似又是一种数学概念的抽象，和实际球面波投射尚有差异，其不同点是：①平面波是以恒定的角度α投射至界面，因此沿界面x轴方向α角是不变的。球面波投射至界面时，沿x方向上的每一点α都是变化的。②平面波作为数学抽象可以不考虑其能量的扩散问题，而球面波则必须考虑这个问题。因而进一步讨论球面波的投射问题就十分必要了。有了前面平面波研究的基础，再讨论球面波就比较容易了。下面仅就球面波入射时，沿界面入射角发生变化后会产生什么现象作进一步分析。首先研究vP1的情况，当球面纵波入射至反射界面上，入射角α沿x轴可由0°变化到90°。从前一节理论分析已知，纵波反射系数是入射角α的函数，因此随着入射角α的变化，反射界面上各点的反射系数亦发生变化，即反射波的相对强度随入射角而变，其变化规律正如前面各族曲线所描述的那样。此外，根据斯奈尔定律地震波场与地震勘探可得地震波场与地震勘探此处α是入射角，α2 是纵波透射角。α由0°变化到90°时，sinα是单调增大的。由于vP1，sinα2 总是大于sinα，故存在一个α角达到iPP时，使α2＝90°或sinα2＝1。于是（1-4-17）式变为地震波。
电磁波在介质分界面的相位变化？ 电磁波在不同介质中传播的时候，经过分界面发生相位突变，怎样定量计算？
