一均匀带电球面半径为r，带有电量Q，求球面内外的场强分布 带电量为Q，半径为R。均匀带电球面内外场强及电势分布 内部 场强E=0 球外部 等效成球心处一点电荷 E=KQ/r^2 r>；R 电势相等 球外部 等效成球心处一点电荷Φ=KQ/r 如果是均匀。
一个半径为R的球面均匀带电，球面所带的电荷量为Q，求空间任意一点的电势，并由电势求电场强度 球面的2113话只要分球面外（r>；R）、球面内(r)两种情况：1）球面外（5261r>；R）E·4·π·r^41022=Q/ε16530→电场强度E=Q/4·π·r^2·ε0，电势V=f（r→无穷）E·dr=Q/4·π·ε0·r2）球面内（r）因为球面内部高斯面包围电量为零，所以 E·4·π·r^2=0→电场强度E=0，电势V=f（R→无穷）E·dr+f（r→R）E·dr=0+Q/4·π·ε0·R=Q/4·π·ε0·R
真空中有一均匀带电球面，球半径为r，总带电量为q，今在球面上挖出一很小面积ds， 正确的解法应该是完整2113均匀带电球面的电势（整个球体5261是等势的）减去ds上的4102电荷单独存在时在球1653心处产生的电势—kq/r-k[q(ds/πrr)]/r。你大概是没算kq/r而只算k[q(ds/πrr)]/r，是吗？你大概是跟算带孔球壳球心电场强度的情况混淆了：电场是矢量，完整均匀带电球面在球内的电场正好可以相互抵消为0；电势是标量，不会那样因方向而相互抵消的。若是其他问题，请追问！
一均匀带电球面半径为R，带有电量Q，求球面内外的场强分布。 共3 E=Q/4πεr^2，r>；R，以球心为中心，做个半径小于R的球面作为高斯面，因为高斯面内的 净电荷 为零，所以球面内的场强处处为零。在电场中某一点，试探点电荷（正。
均匀带电球面半径为R，带电荷量为Q.求球面内、外的电场强度.要详解。 由高斯定理在球面内作一球面，电场强度对称，内部电荷为0，所以E为0.在球外同样作一球面，电场强度对称，内部电荷为Q，得到结果.
半径为r的均匀带电球面1，带电量为q，其外有一同心的半径为R的均匀带电球面2，带电量为Q，两球面的电势差 高斯定理知道吧，你在那2113两个带电球面之间5261任意取一个同心高斯4102球面，它包围的电荷1653只有q，这样由高斯定理即可知，那两个带电球面之间的电场只由q决定，而与Q无关，所以，两球面的电势差与Q无关。也可由积分运算证明，电量均匀分布的球壳与此球壳内部任意位置处的某个电荷间的静电力都是零！这样，那两个带电球面之间的电场只由q决定，因为Q不在上述电场所在的球壳（即带电球面2）内部，它对内部电场无影响。
一均匀带电球面半径为R，带有电量Q，求球面内外的电势分布。 E=Q/4r^2，r>；r，以球2113的中心为中心，制作一个半径小5261于r的球作为高斯表4102面，因为高斯表面的净电荷为零，所以球内的1653场强处处为零。在电场中的某一点，施加在测试点电荷(正电荷)上的电场力与其电荷的比值是一个与测试点电荷无关的量。因此，取电场力作用于测试点电荷(正电荷)的方向为电场方向。某点电场强度的方向可由该点试验点电荷(正电荷)施加的电场力的方向来确定。电场的强度可以由施加在试验电荷上的力与在试验点上的电荷的比值决定。扩展资料：在电场的同一点，电场力的大小与试验电荷的比例是常数，与试验电荷的数量无关。只有相关的特定位置电荷产生的电场和电场的测试电荷，也就是说，该比率反映了电场本身的特点(这里使用的比率定义)，所以我们使用这一比率表示电场的强度。电场中某一点的电场强度在数值上等于施加在该点单位电荷上的力。测试电荷的数量和体积应足够小，以忽略其对电场分布的影响，准确描述各点的电场。
一个半径为R的球面均匀带电，球面所带的电荷量为Q，求空间任意一点的电势，并由电势求电场强度 半径为R的均匀带电球，其外部电场可视为位于球心的点电荷的电场，类比于静电平衡时，均匀带电的金属球，可知：球外部空间：E=kQ/r^2，φ=kQ/r（r≥R）球内部空间：E=0，φ=kQ/R
真空中有一均匀带电球面，球半径为r，总带电量为q，今在球面上挖出一很小面积ds，设其余部分的电荷仍均匀分布，则挖去以后球心处的电场强度的大小和方向 ds面积上的电荷：q*ds/(4πr^2)所以电场强度大小为：E=[kq*ds/(4πr^2)]/r^2=kq*ds/(4πr^4)电场方向由圆心指向小面积ds.
半径为r的均匀带电球面1，带电量为q，其外有一同心的半径为R的均匀带电球面2，带电量为Q，两球面的电势差 高斯定理知道吧，你在那两个带电球面之间任意取一个同心高斯球面，它包围的电荷只有q，这样由高斯定理即可知，那两个带电球面之间的电场只由q决定，而与Q无关，所以，两球面的电势差与Q无关.也可由积分运算证明，电量均匀分.
