要准确测定元素的含量，就必须了解元素谱线强度及其相关的因素。谱线的波长和强度都是能量的表现，波长代表单个粒子辐射的能量，而强度代表粒子群辐射的总能量。当试样中某种元素的原子受激发后，由基态激发到高激发态，再由高激发态跃迁回较低的激发态时，其谱线强度与下列因素有关：现代岩矿分析实验教程一般情况下，光源中除原子被激发外，还有部分原子发生电离，则离子线的谱线强度为现代岩矿分析实验教程式中：Ei为激发能(eV)；k为玻耳兹曼常数；T为激发温度(K)；x为电离度；N0为等离子体中原子的浓度；K、K′为对原子线、离子线使用的不同常数。根据上式，可以得出一个结论：除了试样中待测元素的浓度外，影响谱线强度的因素有两个主要方面，即原子结构内部因素及试样激发过程的外部因素。内部因素包括谱线的统计权重、跃迁概率及激发电位等，激发能越小，谱线强度越强。外部因素主要表现为试样的蒸发参数和激发温度。蒸发参数影响等离子体区中原子的总浓度，激发温度影响等离子体区中激发的原子数。蒸发参数与被蒸发物质的沸点、熔点及试样的蒸发温度等因素有关，通常被蒸发物质的沸点越低，就越易挥发，蒸发温度则受激发光源的温度、试样的组成以及电极。
不同频率处的谱线强度怎么变化？ ① 自然宽度：原子吸收线的自然宽度与激发态的平均寿命有关，激发态的原子寿命越长，则吸收线的自然宽度越窄，其平均寿命约为10－8s数量级，一般来说，其自然宽度为10－5nm数量级；② 多普勒变宽：是由于原子无规则的热运动而产生的，故又称为热变宽.多普勒变宽随着原子与光源相对运动的方向而变化，基态原子向着光源运动时，它将吸收较长波长的光，反之，原子离开光源方向运动时，它将吸收较短波长的光，由于原子无规则的热运动将导致吸收张变宽，多普勒变宽的程度大约为10－4～10－3nm，原子化温度越高，多普勒变宽越严重；
光谱中哪里能体现强度分布 原子光谱谱2113线的强度分布也是峰状的，对吗5261？正确.不存在理想的线状光谱，原子光谱相对4102于分子1653光谱而言谱线宽度很窄，因此常称为线状光谱.但由于以下几个原因使谱线仍有一定宽度（用分辨率高的分光系统可以明显看出“谱线”呈现为峰状）.1 不确定原理（测不准原理）决定了谱线的自然宽度，但相比后面几种原因很小.2 自吸效应引起的变宽.3 多普勒效应引起的变宽.
如果说原子光谱谱线的强度分布也是峰状的，是否正确，为什么 对的，在理想状态下原子光谱谱线的强度分布也是峰状的。因为光谱按照参与光谱形成的物质结构按照产生机理可以。
谱线强度的相关公式 原子从上能级n向下能级m跃迁时，其发射谱线强度Inm为式中Nn为上能级n上的布居数，Anm是n→m的自发发射跃迁几率，v是谱线频率，h是普朗克常数。此式表示单位体积的发射源在单位时间内沿所有方向上发射频率为 vnm光谱线的总能量，单位是 J/(cm3·s)〔焦耳/(厘米3·秒)〕。吸收光谱线对应于原子从下能级m到上能级n的跃迁过程，根据A.爱因斯坦的辐射理论，吸收谱线强度为(2)这里 Nm是下能级m的布居数，ρυ是频率为vnm的辐射能量密度，Bnm是吸收的爱因斯坦常数，与Anm之间存在一定的关系（见跃迁几率）。如果发射是各向同性的，单位体积发射源在单位时间和单位立体角内发射的能量为(3)单位是J/(cm3·s·sr)〔焦耳/(厘米3·秒·球面度)〕。如果光源是几何厚度为l的均匀发射体，并对某条发射线不存在自吸收时（光性薄时），发射谱线的强度Inm正比于光源几何厚度l，即(4)单位是J/(cm2·s·sr)〔焦耳/(厘米2·秒·球面度)〕。当光源处于热平衡状态时，原子按能级的分布遵从玻耳兹曼分布，上能级n上的布居数为这里No为基态上的布居数，En为激发态能量，k是玻耳兹曼常数，T是光源温度，gn和go分别为基发态和基态统计权重。这时谱线强度可表示为：(5)式(1)、(3)、(4)和(5)给出。
原子吸收光谱谱线强度与哪些因素有关 其主要因素影2113响分别如下：5261① 自然宽度：原子吸收线的自然宽度与激4102发1653态的平均寿命有关，激发态的原子寿命越长，则吸收线的自然宽度越窄，其平均寿命约为10－8s数量级，一般来说，其自然宽度为10－5nm数量级；② 多普勒变宽：是由于原子无规则的热运动而产生的，故又称为热变宽.多普勒变宽随着原子与光源相对运动的方向而变化，基态原子向着光源运动时，它将吸收较长波长的光，反之，原子离开光源方向运动时，它将吸收较短波长的光，由于原子无规则的热运动将导致吸收张变宽，多普勒变宽的程度大约为10－4～10－3nm，原子化温度越高，多普勒变宽越严重；③ 洛仑兹变宽：被测原子与其他原子或分子相互碰撞，使其基态能级稍有变化，从而导致吸收线变宽；④ 霍尔兹马克变宽：被测元素激发态原子自身的相互碰撞而引起的变宽；⑤ 场致变宽⑥ 自吸变宽：谱线变宽将使吸光度下降，使测定结果偏小.
